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    電抗器鐵芯振動噪聲分析研究

    作者:威博特鐵芯   發布時間:2019-03-30 15:05:42 瀏覽次數:
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        迄今為止,振動噪聲控制仍是鐵芯電抗器的2個世界性問題之一,雖然已有一些成熟的理論和技術改進措施,但從數值模擬角度完整實現其振動噪聲描述,從而達到減振降噪目的的研究還很少,正是基于此,以某電器公司生產的干式串聯鐵電抗器(以下簡稱為電抗器)為研究對象,用多物理場有限元方法對電抗器的鐵進行振動噪聲分析。

    振動噪聲分析
       
        分析模型
        
    采用 ANSYS APDL 參數化設計語言對電抗器鐵及周圍磁場進行建模。其中,鐵、氣隙材料、線圈以及鐵周圍的空氣采用 SOLID117 單元,鐵、氣隙和線圈材料采取掃掠方式進行六面體單元劃分,鐵軛和空氣采取自由網格進行單元劃分。電抗器鐵芯有限元模型和鐵芯磁場有限元模型分別,如圖 1 所示。

     

    電抗器鐵芯振動噪聲分析研究

     


        研究表明:以結構噪聲為主的設備,結構表面聲壓和結構表面振動速度成正比。表面振動法正是利用這個正比關系,建立結構表面振動速度與表面聲壓之間的關系。當電抗器處于穩定工作狀態時,鐵表面振動速度和輻射的聲功率可認為有如下關系
    式中:W—聲功率;ρ0 c0 —空氣特性阻抗;S —噪聲輻射表面積;u-2—振動表面的均方振速;σ—聲輻射效率??梢婅F表面的振速反映了其輻射聲功率的大小。
        
    1、
    振動速度有限元分析
        
    瞬態響應分析采用圖 1 的有限元模型,載荷為電磁力,底部采用條形基礎進行約束,響應分析時間 0.1s,步長 0.001s,通過有限元分析得到各點的速度曲線,圖 1 中 1 至 5 點的速度曲線,如圖 2 所示。
    電抗器鐵芯振動噪聲分析研究
    2、噪聲輻射有限元分析
        
    聲壓是大氣壓受到擾動后產生的變化,聲壓的測量比較容易實現,它隨時間變化,實測聲壓是它的有效值,表示聲壓大小的指標稱為聲壓級。由于聲壓級隨距離和環境的改變而改變,所以為了準確表示某機器的噪聲源特性,常常選用噪聲源聲功率級這一恒量來表示。同時由于聲功率級和聲壓級之間有特定的函數關系,若想通過聲功率級來評價鐵的噪聲大小,需先建立結構—聲場耦合有限元模型,模型半徑取 3m,中間聲場采用 FLUID30單元,鐵結構—聲場耦合模型,如圖 3 所示。
    電抗器鐵芯振動噪聲分析研究
        變壓器鐵振動的噪聲頻譜中除了基頻噪聲之外,還包含有其頻率為基頻整數倍的高頻噪聲,研究表明,鐵電抗器的噪聲頻譜中主要是低頻分量。對于 50Hz 電源而言,只考慮 100Hz 的基頻噪聲和 200Hz、300Hz、400Hz 的高頻噪聲就可以了。取半球面頂部一點進行時域響應分析,得到聲壓時域曲線,如圖 4(a)所示。對其進行快速傅立葉變換,得到頻域曲線,如圖 4(b)所示。
    電抗器鐵芯振動噪聲分析研究
        由頻域曲線知,鐵噪聲在 100Hz 及其倍頻上均有峰值出現,且 100Hz 的噪聲分量占很大比重,噪聲的能量主要集中在100Hz 及其倍頻上,雖然這幾個頻率點相對稀疏,但基本上能反映鐵在電磁力激勵下的噪聲情況。
        
    在噪聲實際測量中,一般不只在一個點處測量聲壓級,而是在一個假想的包圍聲源的測量表面上選取若干個點測量聲壓級,然后用這些點的平均聲壓級來計算聲功率級。前面已經提過聲壓級和聲功率級之間是有一個函數關系的,通過聲壓級得到的聲功率級雖然在聲音響度的變化上符合人耳的聽覺特性,但仍然是對聲音能量的客觀描述,在實際測量中,聲級值是對以上客觀聲級通過計權后得到的。多年實踐證明,用 A 聲級來評價噪聲大小,與人們的感覺基本一致,目前國內外都使用 A 聲級或等效 A聲級來評價噪聲。測量平面選擇半球面,取半球面上均勻對稱分布的 11 個點測得聲壓級,由公式(2)得到平均聲壓級,再由公式(6)得到聲功率級,對其進行 A 計權,得到 A 計權聲壓級和 A 計權聲功率級。平均聲壓級 Lp-可按下式計算:
    式中:n—測點數。
        
    參考以上聲壓級的測量方法[6][7],可以提取半球面上若干點的聲壓幅值的實部和虛部值,根據公式,求出聲壓的幅值 PA,這里我們通過傅立葉變換可以直接得到 PA,再根據公式,求出聲壓的有效值 Pe,再對這些點的聲壓有效值作平均,求出它們的平均有效聲壓值 Pe。
    式中:S—所提取的半球面的面積;Pe—所提取的半球面上若干測點的平均有效聲壓值。
        
    再根據聲功率級的定義公式:
    式中:W0 =10-12w,就可以把聲功率轉化為相應的聲功率級。

     




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